Příklad 1:
Potápěčský zvon o vnitřním objemu 5 m3 je ponořen do hloubky 20 m. Stanovte objem vody, která vnikne do zvonu. Jaké hmotnostní množství vzduchu je nutno přivést do zvonu, aby se veškerá voda ze zvonu vytlačila? Jaký objem vzduchu musí kompresor při tom nasát a jaká je spotřebovaná práce, pracuje-li kompresor při stálé teplotě? Teplota nad hladinou je 20 °C a tlak 0,1 MPa. Teplota vody je 5 °C. Plynová konstanta vzduchu je
J . kg
= 287
r -1 K-1, hustota vody je 1000 kg m3. Řešení:
Označení veličin: mV0=5 3 m
= 20 h
°C 10
1
0 = t
MPa ,
0= 0 p
°C
1= 5 t
J . kg
= 287
r -1 K-1
ρv=1000 kg m-3
Ozn.: „0“
ρv
„1“ h „2“
Tlak v hloubce h:
p1 = p0+ ρv gh= 0,1.106+1000 9,81. 20= 2,962.105 Pa Hmotnost vzduchu ve zvonu:
m0 =m1 Odtud:
1 1 1 0
0 0
T V p T
V
p =
Objem vzduchu po stlačení a ochlazení na t1:
1,658
15 , 283
15 , . 278 10 . 962 , 2
10 .
5 1 5
5
0 1 1 0 0
1 = = =
T T p V p
V m3
Hmotnost vzduchu před ponořením:
0 0 0
0 rT
V m = p
Hmotnost vzduchu po vytlačení vody:
1 0 1 2
2 2
2 rT
V p T
r V
m = p =
Nutno doplnit hmotnost vzduchu:
12,4
15 , 283
10 . 1 15
, 278
10 . 962 , 2 287
5 5 5
0 0 1
1 0 1
2 ⎟⎟⎠ =
⎜⎜ ⎞
⎝
⎛ −
⎟⎟ =
⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
⎛ −
=
−
=
Δ T
p T p r m V m
m kg
Kompresor nasaje objem vzduchu nad hladinou:
⎟⎟=
⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
⎛ −
⎟⎟ =
⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
⎛ −
Δ =
= Δ
0 0 1
1 0 0 0 0
0 0
0 1
1 0 0
0
0 T
p T
p p V T p
T r T p T p r V p
T r V m
⎟⎟
⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
⎛ −
= 283,15
10 . 1 15
, 278
10 . 962 , 2 10 . 1 , 0
15 , 5 283
5 5
5 = 10,076 m3
Při izotermickém stlačování je spotřebovaná práce:
p0 ΔV0 = pV
= −
∫
=− Δ∫
1 = − Δ =0 0
0 1 0 1
0
0 0
12 ln
p V p p p
V dp p dp V At
5 6
6 5 1,094.10
10 . 1
10 . 962 , ln 2 . 076 , 10 . 10 . 1 ,
0 = −
−
= J
Pozn.: Znaménko „ – “ znamená spotřebovanou práci.
Příklad 2:
Ve válci s pohyblivým pístem je 36 g vodíku o teplotě 30 °C pod tlakem 0,4 MPa. Na jeho stlačení na třetinu původního objemu byla vynaložena práce 150 kJ a současně bylo odebráno teplo Q = 60 kJ. Vypočítejte teplotu a tlak vodíku po stlačení. (M = 2 kg kmol-1, κ = 1,4)
Řešení:
Označení veličin: m = 36 g °C
1=30 t
MPa 4 ,
1=0 p
150 kJ
12= A
60 kJ
12= − Q
Z prvního zákona termodynamiky:
Q12 = U 2 − U1 + A12 , kde
U2 −U1= m.cv .
(
t2 −t1)
. Měrná tepelná kapacita při stálém objemu:2
(
1,4 1)
103933 , 8314 1
1 1
0 =
= −
= −
= −
κ
κ M
R
cv r J kg-1 K-1
Teplota vodíku po kompresi:
− =
+
− = +
=
v
v m c
A t Q
c m
U t U
t . .
12 12 1 1 2 1 2
( )
270,5510393 . 036 , 0
10 . 150 10
. 30 60
3
3 − − =
+ −
= °C
Pro stavy před kompresí a po kompresi jsou stavové rovnice:
2.
2 2
1 1
1
T r m V p
T r m V p
=
=
Odtud:
6 6
1 2 2 1 1
2 2,15.10
15 , 273 30
15 , 273 55 , 3 270 . 10 . 4 ,
0 =
+
⋅ +
=
= T
T V p V
p Pa .
p2 = 2,15 MPa
Příklad 3:
Kompresor nasává vzduch o teplotě 30 °C a tlaku 95 kPa a stlačuje ho polytropicky na tlak 706 kPa, přičemž jeho teplota vzroste na 370 °C. Vypočítejte polytropický exponent, měrnou polytropickou tepelnou kapacitu, množství tepla, změnu vnitřní energie, změnu entalpie a práci na stlačení 1 kg vzduchu a jeho vtlačení do prostoru o vyšším tlaku.
( κ = 1,4, r = 287 J kg-1 K-1)
Řešení:
Označení veličin: t1=30 °C kPa
1=95 p
kPa
2 =706 p
°C
2=370 t
kg
=1 m
Polytropický exponent vypočteme z rovnice:
.
1
1 2 1
2 n
n
p p T
T
−
⎟⎟ ⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
= ⎛
Odtud: 1,60.
10 . 95
10 . lg 706
15 , 303
15 , lg 643 1
1
lg lg 1
1
3 3
1 2 1 2
=
−
=
−
=
p p T n T
Měrná polytropická tepelná kapacita:
717,5
1 4 , 1
287
1 =
= −
= − κ
cv r J kg-1 K-1,
239,17
1 6 , 1
4 , 1 6 , 51 ,
1 717 =
−
= −
−
= − n c n
cn v κ
J kg-1 K-1.
Množství přivedeného tepla:
Q12 = mcn
(
t2−t1)
= 1⋅239,17(
370−30)
= 81317 J.Změna vnitřní energie:
U2−U1 = m cv
(
t2−t1)
= 1⋅717,5(
370−30)
= 243950 J.Změna entalpie:
H2− H1 = m cp
(
t2−t1)
=κ(
U2−U1)
=1,4.243950 = 341530 J.Technická práce:
( ) (
30 370)
2602131 6 , 1
287 . 6 , 1 1 2 1
12 − = −
= −
− −
= t t
n r
At n J.
Kontrola: Q12 = H2− H1 + At12
Q12 = 341530 − 260 213=81317 (souhlasí)
Příklad 4:
Nádoba je rozdělena na dvě části. V první o objemu 1, 5 m3 je CO2 (M1 = 44 kg kmol-1) pod tlakem 0,5 MPa při teplotě 30,0 °C. V druhé části nádoby o objemu 1,0 m3 je O2
(M2 = 32 kg kmol-1) pod tlakem 0,2 MPa při teplotě 57 °C. Určete hmotnostní složení směsi, která vznikne propojením obou částí nádoby. Dále vypočtěte plynovou konstantu směsi, teplotu a tlak.
Řešení:
Označení veličin: V1=1,5 m3 MPa 5 ,
1=0 p
°C
1=30 t
0 m ,
2=1
V 3
MPa 2 ,
2=0 p
°C 7
2=5 t
Hmotnost jednotlivých složek:
13,09
15 , 303 . 314 8
44 . 5 , 1 . 10 . 5 ,
0 6
1 0
1 1 1 1
1 1
1 = 1 = = =
T R
M V p T
r V
m p kg.
2,30
15 , 330 . 314 8
32 . 0 , 1 . 10 . 2 ,
0 6
2 0
2 2 2
2 = = =
T R
M V
m p kg.
Hmotnostní podíly:
0,849.
33 , 2 09 , 13
09 , 13
2 1
1
1 =
= +
= +
m m σ m
σ2 = 1 −σ1 =1− 0,849 = 0,151. Plynová konstanta směsi:
199,65
32 151 , 0 44
849 , 314 0
0 8 ⎟ =
⎠
⎜ ⎞
⎝
⎛ +
=
=
=
∑ ∑
i i i
ir R M
r σ σ J kg-1 K-1.
Teplota směsi:
=
−
= −
−
= −
=
∑
∑
∑
∑
∑ ∑
1 . 1 . 1 . 1
. 1 .
i i i
i i i i
i i i
i i
i i
vi i
i vi i
M T M r
m m
r T m m c
m T c T m
κ σ
κ σ
κ κ
307,33
1 4 , 1
1 32
151 , 0 1 3 , 1
1 44 849 , 0
1 4 , 1
15 , 330 32
151 , 0 1 3 , 1
15 , 303 44
849 , 0
= + −
− + −
= − K.
Tlak směsi:
( ) ( )
52 1
2
1 3,7846.10
1 5 , 1
33 , 307 . 65 , 199 . 33 , 2 09 ,
13 =
+
= + +
= +
= V V
T r m m V
T r
p m Pa
Příklad 5:
Uzavřená nádoba o objemu 1 m3 je naplněna sytou parou o teplotě 200 °C. Pára je ochlazena na teplotu 20 °C. Stanovte tlak po ochlazení, objem kondenzátu a množství odvedeného tepla.
Řešení:
Označení veličin: V=1 m3 °C
1= 200 t
°C
2=20 t
Z tabulek termodynamických vlastností vody a páry na mezi sytosti:
Pro teplotu 200 °C: p1 = 1,554880 MPa, v1´´ = 0,127160 m3 kg-1, h1´´ = 2790,9 kJ kg-1. Pro teplotu 20 °C: p2 = 0,002337 MPa,
v2´ = 0,0010017 m3 kg-1, v2´´ = 57,838308 m3 kg-1, h2´ = 83,86 kJ kg-1, h2´´ = 2538,2 kJ kg-1.
Ochlazování bude probíhat při stálém objemu, takže v = v´´.
Tlak po ochlazení: p2 = 0,002337 MPa Hmotnost páry:
7,8641
127160 ,
0 1
1
=
″ =
= v
m V kg.
Protože: 2′< 1″ < 2″, v v v
bude po ochlazení v nádobě pára mokrá.
Suchost: 0,0021813.
0010017 ,
0 838308 ,
57
0010017 ,
0 127160 ,
0
2 2
2
2 =
−
= −
− ′
″
− ′
=
v v
v x v
Měrná entalpie kondenzátu:
2 2 2 2 2 ⎟ = 83,86 + 0,0021813
(
2538,2 −83,86)
=89,21 kJ kg⎠⎞
⎜⎝
⎛ ″ − ′
′+
= h x h h
h -1
Hmotnost kondenzátu:
2′= − 2″ = − 2 =
(
1−)
= 7,8641(
1− 0,0021813)
= 7,8469 kg.x m m x m m
m m
Objem kondenzátu:
2′= 2′ 2′= 7,8469.0,0010017 = 7,8603.10−3 m v
m
V 3
Teplo:
Q12 =U2 −U1 = m
[ (
h2 −h1)
− v(
p2 − p1) ]
== 7,8641
[ (
89,21− 2790,9)
.103 − 0,127160(
0,002337 −1,554880)
.106]
== −19,694.106 J.
Příklad 6:
Stanovte teplotu, měrný objem a měrnou entropii páry před škrticím ventilem, jestliže byl změřen tlak před tímto ventilem 0,2 MPa a veličiny za ventilem 0,1 MPa, 110 °C.
Řešení:
Označení veličin: p1=0,2 MPa MPa 1 ,
2 =0 p
°C
2=110 t
Z tabulek termodynamických vlastností vody a páry pro teplotu 110 °C a tlak 0,1 MPa (přehřátá pára):
v2 = 1,7442570 m3 kg-1, h2 = 2696,4 kJ kg-1, s2 = 7,4153 kJ kg-1.
Pro stav před škrcením a po škrcení platí: i1 = i2.
Interpolací z tabulek pro sytou páru a sytou kapalinu při tlaku p1 = 0,2 MPa dostaneme:
t1 = 120,23 °C
a dále: v1´ = 0,0010608 m3 kg-1,
v1´´ = 0,8854 m3 kg-1, h1´ = 504,70 kJ kg-1, h1´´ = 2706,3 kJ kg-1, si´ = 1,5301 kJ kg-1, si´´ = 7,1268 kJ kg-1K-1.
Protože: 1′< 2 < 1″, bude před škrcením pára mokrá o suchosti:
h h h
0,9955.
70 , 504 3
, 2706
70 , 504 4
, 2696
1 1
1
2 =
−
= −
− ′
″
− ′
=
h h
h x h
Odtud pro měrný objem:
v1 = v1′+ x⎜⎝⎛v1″ −v1′⎟⎠⎞ =
= 0,0010608+ 0,9955
(
0,8854− 0,0010608)
= 0,8814 m3 kg-1. Pro měrnou entropii:⎟ =
⎠⎞
⎜⎝
⎛ ″ − ′
′+
= 1 1 1
1 s x s s
s
1,5301+ 0,9955
(
7,1268−1,5301)
= 7,1016 kJ kg-1K-1.Příklad 7:
Stacionární čtyřdobý Dieselův motor má kompresní poměr 15, počet válců 4, obsah jednoho válce 2000 cm3, otáčky 3000 1/min. Motor spotřebuje 28 dm3 nafty za hodinu o výhřevnosti 42 MJ kg-1 a nasává vzduch při tlaku 95 kPa a teplotě 25 °C. Určete teoretický výkon motoru a jeho termickou účinnost. (r = 287 J kg-1K-1, cp = 1008 J kg-1K-1, κ = 1,4, hustota nafty je 866 m3 kg-1).
Řešení:
Označení veličin: ε =15
= 4 m
2000 cm
=
V 3
min
= 3000
n -1
dm
= 28
•
Vp 3 hod-1 MJ kg
= 42
qp -1
kPa
1=95 p
°C
1=25 t
Celkový tepelný příkon přivedený motoru:
p p
p m q
Q& = &
3 6
3
10 . 9 , 282 10
. 42 3600 .
10 . .28
866 =
=
=
= p p p p p −
p m q V q
Q& & ρ & W
Hmotnostní průtok vzduchu:
0,222
60 . 2
3000 15 , 298 . 287
10 . 10 95
2 . 2 4 2 4
4
3 3
1 1
1 = = =
= n −
T r V p V n
m&v ρ kg s-1.
Teplota vzduchu pro kompresi:
1 1 298,15.151,4 1 880,79
1
2 1 1
2 ⎟⎟ = = =
⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
= ⎛ − −
−
κ κ
ε v T
T v
T K.
Teplota vzduchu po shoření paliva:
2145,0
1008 . 222 , 0
10 . 9 , 79 282
,
880 3
2
3= + = + =
v v
p
c m T Q
T &
&
K.
Stupeň plnění:
2,435
79 , 880
0 , 2145
2 3 2
3 = = =
= T
T v ϕ v
Teplota výfukových plynů:
1036,6
15 435 , 0 2 , 2145
1 4 , 1 1
2 1
4 3 3
4 ⎟ =
⎠
⎜ ⎞
⎝
= ⎛
⎟⎠
⎜ ⎞
⎝
= ⎛
⎟⎟⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
= ⎛
−
− κ−
κ
ε T ϕ v
T v
T K
Tepelný průtok výfukem:
0
(
1 4) (
298,15 1036,6)
1,18034 105 4, 1 2221008 ,
0 − = − ⋅
=
−
= m c T T
Q& &v v W.
Teoretický výkon cyklu:
P =Q&p − Q&O = 282,9⋅103 −118,034⋅103 =164,87⋅103 W.
Termická účinnost:
0,583
10 9 , 282
10 87 , 164
3 3 =
⋅
= ⋅
= Qp
P
&
η
Příklad 8:
Dvoustupňový kompresor nasává vzduch o teplotě 20 °C a tlaku 98 kPa a stlačuje ho na 6 MPa. Vypočtěte výkon motoru, je-li mechanická účinnost 85 % a množství chladicí vody pro chlazení válců kompresoru a pro mezichladič. Teplota chladicí vody se zvýší o 15 K, komprese je v obou stupních polytropická s exponentem 1,3. Sací výkon kompresoru je 0,14 m3s-1, r = 288 J kg-1K-1, κ =1,4, cvoda = 4187 J kg-1K-1.
Řešení:
Označení veličin: t1=20 °C kPa
1=98 p
MPa
2 =6 p
85 ,
= 0 η
=15 Δt °C
3 ,
=1 n
m 14 ,
1=0
V& 3 s-1
Dělicí tlak:
px = p1 p2 = 0,098⋅6 = 0,767 MPa.
Teoretický příkon kompresoru:
=
⎥⎥
⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
⎟ −
⎠
⎜ ⎞
⎝
⋅ ⎛
− ⋅
=
⎥⎥
⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
⎟⎟ −
⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
⎛
= −
− −
098 1 , 0
767 , 14 0 , 0 10 198 3 , 1
3 , 2 1 1 1
2 1,3
1 3 , 1 3
1
1 1 1
n n x
K p
V p n p
P n &
= 72,26.103 W = 72,26 kW.
Výkon motoru na pohon kompresoru:
85
85 , 0
26 , 72 =
=
= &
m K m
P P
η kW.
Teplota za každým stupněm kompresoru:
471,30
098 , 0
767 , 15 0 ,
293 1,3
1 3 , 1 1
1 1
2 ⎟ =
⎠
⎜ ⎞
⎝
= ⎛
⎟⎟⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
= ⎛
=
− − n n x
x p
T p T
T K.
Množství tepla odváděného stěnami válců:
( ) ( ) (
−)
=−
−
= −
− −
= −
−
= 2 1
1 1 1 1
2 1
1 1 1
2 2 1 1
2 1
2 T T
n n r T r
V T p
n T c n T r
V T p
T c m
Qv n v κ
κ
κ &
&
&
&
( ) ( ) ( ) (
−)
=−
−
−
⋅
= ⋅
− −
−
= − 471,30 293,15
1 3 , 1
4 , 1 3 , 1 1 4 , 1 15 , 293
14 , 0 10 2 98
1
2 1 2 1 3
1 1
1 T T
n n T
V
p κ
κ
&
= −13,90⋅103 W.
Množství tepla odváděného v mezichladiči:
( ) ( ) ( ) (
−)
== −
− −
=
−
= 1 2
1 1 1 2
1 1
1 1 2
1 1 1 T T
T V T p
r T T
r V T p
T c m QCH p
κ κ κ
κ &
&
&
&
3
( ) (
293,15 471,3)
29,18 103 14 , 1 15 , 293
4 , 1 14 , 0 10
98 − =− ⋅
−
⋅
⋅
⋅ W.
Celkové množství odváděného tepla:
Q& =Q&v + Q&CH =
(
−13,90− 29,18)
103 = − 43,08⋅103 W.Množství chladicí vody:
0,686
15 4187
10 08 ,
43 3 =
⋅
= ⋅
= Δ
t c
Q m
voda voda
&
& kg s-1.
Příklad 9:
Vzduch o tlaku 1,5 MPa a teplotě 27 °C vytéká Lavalovou dýzou do prostředí o tlaku 0,117 MPa. Nejužší průřez dýzy má průměr 0,04 m. Za jakou dobu vyteče 250 kg vzduchu a jaká bude skutečná výtoková rychlost z dýzy, je-li rychlostní součinitel dýzy ϕ = 0,95?
(r = 288 J kg-1K-1, κ = 1,4) Řešení:
Označení veličin: p1=1,5 MPa MPa 117 ,
2= 0 p
°C
1=27 t
04 m ,
min=0 d
kg
= 250 m Tlakový poměr:
0,078
5 , 1
117 , 0
1
2 = =
p p
Proudění z dýzy bude nadkritické.
Kritický tlak:
1,5 0,7924
1 4 , 1
2 1
2 1,4 1
4 , 1
1 1 1
1
2 ⎟⎟ ⋅ =
⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
⎛
= +
⎟⎟ ⋅
⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
⎛
= +
⎟⎟ ⋅
⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
=⎛ p − p −
p p p
k k
κ κ
κ MPa.
Kritická rychlost:
288 300,15 317,57
1 4 , 1
4 , 1 2 1
2
1 ⋅ ⋅ =
+
= ⋅
= + r T
wk κ
κ m s-1.
Výtoková rychlost z dýzy:
=
⎥⎥
⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
⎟⎠
⎜ ⎞
⎝
−⎛
⋅
− ⋅
= ⋅
⎥⎥
⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
⎟⎟⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
− ⎛
= −
− −
4 , 1
1 4 , 1 1
1 2 1
2 1,5
117 , 1 0 15 , 300 1 288
4 , 1
4 , 1 1 2
1
2 κ
κ
κ κ
p T p
r w
= 559,61 m s-1.
Skutečná výtoková rychlost z dýzy:
w2S = w2 ⋅ϕ =559,61⋅0,95 =531,63 m s-1. Nejmenší průřez dýzy:
2 3
2 min
min 1,256 10
4 04 , 0 4
⋅ −
⋅ =
=
= π d π
S m2.
Kritický měrný objem:
0,0909
7924 , 0
5 , 1 10
5 , 1
15 , 300
288 1,14
6 1
1 1
1 1
1 1 ⎟ =
⎠
⎜ ⎞
⎝
⎛
⋅
= ⋅
⎟⎟⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
= ⎛
⎟⎟⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
= ⎛ κ κ
k k
k p
p p
T r p
v p
v m3 kg-1.
Hmotností průtok:
4,388 0909
, 0
57 , 10 317 256 ,
1 3
min = ⋅ ⋅ =
= −
k k
v S w
m& kg s-1.
Doba výtoku:
56,98
388 , 4
250 =
=
= m m
&
τ s.
Příklad 10:
Ocelové potrubí d2/d1 = 110/100 mm je pokryto dvěma vrstvami izolace stejné tloušťky 50 mm. Teplota vnitřního povrchu stěny potrubí je 250 °C, vnější povrch izolace má teplotu 50 °C. Určete ztráty tepla na 1 m délky potrubí a teplotu na hranici styku obou vrstev izolace. Vnitřní vrstva izolace má součinitel tepelné vodivosti 0,06 W m-1 K-1, vnější 0,12 W m-1K-1 a materiál potrubí 50 W m-1K-1.
Řešení:
Označení veličin: λ1=50 W m-1 K-1
2 50
1=δ =δ =
δ mm
tST1=250 °C
°C
4=50 tST
06 ,
2=0
λ W m-1 K-1 12
,
3= 0
λ W m-1 K-1
Tepelný tok 1 m délky potrubí:
( )
3 4 3 2 3 2 1 2 1
4 1
1 ln 1 ln
1 ln 2
d d d
d d
d
t
qL tST ST
λ λ
λ
π
+ +
= −
d3 = d2 + 2δ =110 + 2⋅50 =210 mm.
d4 = d2 + 4δ =110 + 4⋅50 =310 mm.
Po dosazení:
( )
89,3210 ln310 12 , 0
1 110 ln210 06 , 0
1 100 ln110 50
1
50 250
2 =
+ +
= π −
qL Wm-1.
Teplota na styku vrstev izolace z předchozího vztahu:
96,1
210 ln310 12 , 0
1 2
3 , 50 89 1 ln
2 3
4 3 4
3 = + = + =
π λ
π d
d t q
tST ST L °C.
Příklad 11:
Ocelová deska o teplotě 0 °C a tloušťce 100 mm, součiniteli tepelné vodivosti 45 W m-1 K-1 je ponořena do kapaliny o teplotě 100 °C. Součinitel přestupu tepla 90 W/m2 K.
Deska je z oceli o hustotě 7900 kg m-3 a měrné tepelné kapacitě při stálém tlaku
455,7 J kg-1 K-1. Stanovte rozložení teploty v desce po uplynutí 20 s. Desku rozdělte na 10 vrstev tloušťky 1 cm a řešte úlohu numericky.
Řešení:
Označení veličin: λ= 45 W m-1 K-1
tt=100 °C
=90
α W m-2 K-1
= 7900
ρ kg m-3
J kg 7 ,
= 455
cp -1 K-1
= 20
τ s
Součinitel teplotní vodivosti:
1,25 10 5
7 , 455 7900
45 −
⋅
⋅ =
=
= cp
a ρ
λ m2 s-1.
Desku rozdělíme na 10 vrstev tloušťky 10 mm.
Pak: Δx = 0,01 m;
Pro numerické řešení: 2 1
2 =
Δ Δ x a τ
Odtud časový krok: 4
10 25 , 1 2
01 , 0
2 5
2
2 =
⋅
= ⋅
= Δ
Δ −
a
τ x s.
Počet kroků: 5.
4 20 = Δ =
= τ n τ
Teplotu na stěně počítíme podle vztahu:
λ αλ α
x x t t
t
t i
S Δ
+ + Δ
= 1 kde ti je teplota mezi první a druhou vrstvou.
0,02
45 01 , 0 90⋅ = Δ =
λ α x
Pak:
02 , 0 1
100 02 , 0 +
⋅
= i +
S
t t
Tabulka vypočtených hodnot:
τ[s]
20
4,214 2,298 1,094 0,366 0,123 0 0
16
3,865 1,942 0,731 0,245 0 0 0
12
3,393 1,461 0,49 0 0 0 0
8
2,922 0,98 0 0 0 0 0
4
1,961 0 0 0 0 0 0
0
0 0 0 0 0 0 0
x[m]
0 0,01 0,02 0,03 0,04 0,05
Příklad 12:
Termoska má dvojité postříbřené stěny o emisním součiniteli 0,04. Mezi stěnami je vakuum. Vnitřní stěna má povrch 0,06 m2, vnější 0,072 m2. Jejich teploty jsou 80 °C, 0 °C.
Mezi stěnami je mezera o šířce 8 mm. Jak změní tepelné ztráty termosku, vnikne-li mezi stěny vzduch?
Řešení:
Označení veličin: ε1=ε2= 0,04 m 06 ,
1= 0
S 2
m 072 ,
2=0
S 2
°C 80
0
1= tS
2= °C tS
mm
=8 l
Únik tepla do okolí vlivem sálání:
0,755
072 , 0
06 , 1 0 04 , 0
1 04
, 0
1
100 15 , 273 100
15 , 353 67
, 5 06 , 0 1 1
1
100 100
4 4
2 1 2
1
4 2 4
1
0 1
12 =
⎟⎠
⎜ ⎞
⎝
⎛ −
+
⎟⎠
⎜ ⎞
⎝
− ⎛
⎟⎠
⎜ ⎞
⎝
⎛
⋅
⋅
=
⎟⎟⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
⎛ −
+
⎟⎠
⎜ ⎞
⎝
−⎛
⎟⎠
⎜ ⎞
⎝
⎛
=
S S T T
c S QS
ε ε
& W.
Je-li mezi stěnami vzduch, dojde k přestupu tepla v omezeném prostoru:
Kriteriální rovnice: ε = 0,18
(
Gr Pr)
0,25Pro vzduch o teplotě 40 °C je: λ = 0,02672 W m-1K-1
6 m 10 96 ,
16 ⋅ −
ν = 2 s-1 .
699 , 0 Pr =
Pak:
( )
(
169,81,96010,008)
4460,90 15 80
, 313
1
6 2 3 2
3 =
⋅
− ⋅
= Δ
= β T gνl −
Gr
ε =0,18
(
4460,9⋅0,699)
0,25 =1,34580 23,719
008 , 0
345 , 1 02672 , 0 2
072 , 0 06 , 0 2
2
1 + Δ = + ⋅ =
= T
l S
Q&P S λ ε
W.
Teplo se přenáší jak sáláním, tak prouděním:
Q& =Q&S12 +Q&P =0,755+ 23,719= 24,474 W.
Příklad 13:
Do parní turbiny vstupuje sytá pára o teplotě 330 °C, o hmotnostnímprůtoku 10 kg s-1. Teplota v kondenzátu je 40 °C. Stanovte výkon turbiny a termickou účinnost oběhu.
Řešení:
Označení veličin: t1=330 °C kg s
=10
m& -1
°C
2=40 t
Pro t1 = 330 °C t2 = 40 °C
h1 = 2670,2 kJ/kg h2’ = 167,45 kJ kg-1 s1 = 5,449 kJ/kgK h2’’ = 2574,4 kJ kg-1 s2‘ = 0,5721 kJ kg-1K-1 s2‘‘ = 8,2583 kJ kg-1K-1 s2= s' + x
(
s'' − s')
0,6345
5721 , 0 2583 , 8
5721 , 0 4490 , 5
' ''
'
2 =
−
= −
−
= − s s
s x s
h2= h2' + x2
(
h2'' − h2')
=167,45+ 0,6345(
2574,4−167,45)
=1694,66 kJ kg-1 P =m&(
h1 − h2)
=10(
2670,2 −1694,66)
=9,7554⋅103 WqP = h1 − h2' =2670,2 −167,45 =2502,75 kJ kg-1 qO =h2 − h2' =1694,66 −167,45 =1527,21 kJ kg-1
0,3898.
75 , 2502
21 , 1 1527
1− = − =
=
P O
q η q
Příklad 14:
Pro ideální oběh pístového výbušného motoru stanovte množství přivedeného a odvedeného tepla, vykonanou práci při jednom pracovním cyklu a tepelnou účinnost. Za pracovní látku považujte vzduch, který motor nasává při tlaku 0,1 M Pa a teplotě 20 °C.
Kompresní poměr je roven 5, zvýšení tlaku při převodu tepla je na trojnásobek. Obsah válce je 0,5 dm3.
Řešení:
4 1 2
p 3
v
Označení veličin: p1=0,1 M Pa ºC
1= 20 t
=5 ε
=3 ψ
dm 5 ,
=0
V 3
T1 =20 + 273= 293 K p1 =1b =1⋅105 Pa
293,15 51,4 1 558,06
1
2 1 1
2 ⎟⎟⎠ = ⋅ =
⎜⎜ ⎞
⎝
= ⎛ −
κ−
v T v
T K
5 1,4 5
2 1 1
2 ⎟⎟ =1⋅10 ⋅5 =9,518⋅10
⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
= ⎛
κ
v p v
p Pa
p3 =3 p2 =3⋅9,5⋅105 = 28,5⋅105 Pa
558,06 3 1674,18
2 3 2
3 = = ⋅ =
p T p
T K
879,46
5 18 1 , 1674 0,4
1
4 3 3
4 ⎟⎟⎠ = =
⎜⎜ ⎞
⎝
= ⎛
κ−
v T v
T K
Při jednom zdvihu se nasaje:
5 4 5,943 10 4
15 , 293 287
10 5 10
1 − = ⋅ −
⋅
⋅
⋅
= ⋅
= rT V
m p kg
717,5 1
4 , 1
287
1 =
= −
= − κ
cv r J kg-1
QP = m cv
(
T3 −T2)
=5,943⋅10−4 ⋅717,5(
1674,18− 558,06)
= 475,93 J QO =m cv(
T4 −T1)
=5,943⋅10−4 ⋅717,5(
879,46 −293,15)
= 250,01 J A12 =QP −QO = 475,93−250,01= 225,92 J0,475.
93 , 475
92 ,
12 = 225 =
= QP
η A
Příklad 15:
Při izobarickém ohřevu z teploty 40 °C na 750 °C vykonal 1 kg plynu práci 184 500 J kg-1. Stanovte molekulovou hmotu tohoto plynu, množství přivedeného tepla a změnu vnitřní energie. Plyn je dvouatomový.
Řešení:
Označení veličin: t1= 40 ºC
2= 750
t ºC kg
=1 m
J kg 184500
=
a -1
T1 = 40+ 273,15= 313,15 K T2 =750 + 273,15=1023,15 K Pro p = konst je:
a = p
(
v2−v1)
= r(
T2−T1)
Odtud:
259,86
15 , 313 15 , 1023
500 184
1 2
− =
− =
= T T
r a J kg-1 K-1
Pak:
32
86 , 259
0 = 8314 =
= r
M R kg kmol-1
(
2 1) (
2 1) (
750 40)
6,4575.105 14 , 1
86 , 259 . 4 , 1
1 − =
= −
− −
=
−
= r t t
T T c
q p
κ
κ J kg-1
Δu = q − a12=
(
6,4575−1,845)
105= 4,625.105 J kg-1Příklad 16:
Ve spalovacím motoru je 0,032 m3 objem vzduchu před stlačením jeho tlak je 0,09 MPa a teplota 60 °C. Určete exponent polytropy n, kompresní práci, množství tepla, které je odvedeno stěnami válce a změnu vnitřní energie vzduchu. Po stlačení je objem vzduchu roven 0,00213 m3 a jeho tlak je 3,2 M Pa.
Řešení:
Označení veličin: p1=0,09 M Pa ºC
1= 60 t
032 m ,
1 =0
V 3
M Pa 2 ,
2=3 p
00213 m ,
2 =0
V 3
Exponent polytropy:
1,32
032 , 0
00213 , log0
32 9 , log0 log
log
2 1 2 1
=
=
= v v p p n
( ) (
0,9.0,032 32.0,00213)
123001 32 , 1
10 1
1 5
2 2 1 1
12 − = −
= −
− −
= p V p V
A n J
Teplo odvedené stěnami válce:
2460
1 4 , 1
32 , 1 4 , 123001
1 = −
−
− −
− =
= − κ κ n A
Q J
Změna vnitřní energie:
ΔU =Q − A = − 2460 + 12300 = 9840 J
Příklad 17:
Třístupňový kompresor má dodávat množství 250 kg hod-1 vzduchu při tlaku 8 M Pa. Odvoďte vztahy pro technickou práci jednoho stupně, stanovte příkon kompresoru a množství tepla, které je nutno odebrat v mezichladičích. Stlačení uvažujte adiabatické.
Kompresor nasává vzduch o tlaku 0,095 MPa a teplotě 17 °C. Znázorněte proces v p-v a T- s diagramu. Porovnejte s jednostupňovým stlačením. Poměr výstupního tlaku ke vstupnímu tlaku je ve všech stupních stejný.
Řešení:
Označení veličin: m& =250 kg hod-1 M Pa
3=8 p
ºC
0=17 t
p0= 0,095 M Pa
p
v
3
p2 p1
p0
T
s p0 p1 p2 p3
Tlaky v mezichladičích:
4,38
095 , 0
0 ,
3 8
3 0 3 0
1 = = =
p p p
p
p1 = 0,095.4,38 =0,416 M Pa p2 =0,416.4,38=1,825 M Pa
V mezichladičích chladíme na t = 17 °C (⇒ T = 290,15 K).
Práce jednoho stupně:
1,4 5
1 4 , 1 1
0 1 0
1 287.290,15 1 4,38 1,53.10
1 4 , 1
4 , 1 1
1 = −
⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎣
⎡ −
= −
⎥⎥
⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
⎟⎟⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
−⎛
= −
− − κ κ
κ κ
p T p
r
a J kg-1
Práce celého kompresoru:
a =3a1=3
(
−1,53.105)
= −4,59.105 J kg-1 Výkon:5 3,188.104
3600 10 250 . 59 , 4
. = − = −
= a m
P & W = −31,88 KW
Množství odvedeného tepla v mezichladičích je rovno vynaložené práci.
Pro jednostupňovou kompresi:
4 5 , 1
1 4 , 1 1
0 3
0 7,429.10
095 , 0
0 , 1 8
15 , 290 . 1287 4 , 1
4 , 1 1
1 = −
⎥⎥
⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
⎟⎠
⎜ ⎞
⎝
− ⎛
= −
⎥⎥
⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
⎟⎟⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
−⎛
= −
− − κ κ
κ κ
p T p
r
a J kg-
1
Příklad 18:
Vypočtěte ztrátu tepla z jednoho metru délky horizontálního parního potrubí o vnějším průměru 0,3 m a povrchové teplotě 450 °C, jestliže okolní vzduch má teplotu 50 °C.
Kriteriální rovnice je: Nu =c
(
Gr. Pr)
nkde pro 1.10−3<Gr.Pr <5.102 je c = 1,18, n = 1/8 5.102< Gr.Pr <2.107 je c = 0,54, n = 1/4 2.107<Gr .Pr <1.1013 je c = 0,135, n = 1/3 Pro střední teplotu vzduchu
( ) (
450 50)
2502 1 2
1 + = + =
= v
s t t
t °C je:
ν =40,61.10−6 m2 s-1 λ = 4,27.10−2 W m-1K-1 Pr = 0,677
Řešení:
Označení veličin:
Označení veličin: d = 0,3 m °C
= 450 t
°C
=50 tv
( )
(
6)
2 83 2
3
10 . 228 , 10 1
. 61 , 40
3 , 0 . 81 , 50 9 15 450
, 273 250
1 − =
= + Δ
= β t gνd −
Gr
Gr.Pr =1,228.108 . 0,677 =8,313.107 Pak c = 0,135, n = 1/3
Nu = c
(
Gr.Pr)
n =0,135(
8,313.107)
31 = 58,92.58,92 8,386
3 , 0
10 . 27 ,
4 2 =
=
= Nu −
d
α λ W m-2K-1
ql =πd α Δt = π. 0,3.8,386.
(
450−50)
=3161 W m-1Příklad 19:
Určete teplo k ohřátí směsi plynů z teploty 200 °C na 1200 °C při konstantním tlaku 0,15 MPa. Počáteční objem směsi je 5,2 m3 a objemový podíl CO2 je 0,145, objemový podíl O2 je 0,065, zbytek je zastoupen N2.
Střední objemové tepelné kapacity při normálním tlaku jsou:
1200 2245
0
2 =
pCO
C J m-3K-1 200 1795
0
2 =
pCO
C J m-3K-1 1200 1500
0
2 =
pO
C J m-3K-1 200 1325
0
2 =
pO
C J m-3K-1 1200 1420
0
2 =
pN
C J m-3K-1 200 1304
0
2 =
pN
C J m-3K-1
Řešení:
Označení veličin: t1= 200 ºC ºC
2=1200 t
M Pa 15
,
=0 p
2 m ,
1 =5
V 3
ωCO2=0,145
ωO2= 0,065
(
2 1) ( 0 2 0 1)
1 2
2
1 t t V C t C t
C V
Q = n S tt − = n S t − S t
n n
n p
p T V T
V 1
1
= 1 ωN2 =1−ωCO2−ωO2= 1−0,145−0,065 =0,79
=
⎥⎥
⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
⎟⎠
⎜ ⎞
⎝⎛ −
⎟ +
⎠⎞
⎜⎝
⎛ −
+
⎟ +
⎠⎞
⎜⎝
⎛ −
=
2 0 1
0 2 2
0 1 0 2
2 0 1
0 2 1
1 1
2 2
2 1
2 2
2
1 2 2
2
N t
p t
p O
t p t
p
CO t
p t
p
n n
t C t C t
C t C
t C t C p p T Q T
N N
O O
CO CO
ω ω
ω
( )
( )
( )
⎥⎥ =⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
− +
+
− +
+
−
=
79 , 0 200 . 1304 1200
. 1420
065 , 0 200 . 1325 1200
. 1500
145 , 0 200 . 1795 1200
. 2245 10
. 101325 ,
0
10 . 15 , 0 15 , 473
15 , . 273 2 ,
5 6
6
= 7,0148.106 W = 7,015 MW
Příklad 20:
Jednostupňový kompresor stlačuje polytropicky (n = 1,3) dvouatomový plyn z tlaku 0,1 MPa a teploty 30 °C na tlak 1 MPa. Stanovte teplotu po stlačení a potřebný příkon kompresoru pro nasávané množství 100 m3hod-1. Určete též příkon pro izotermickou kompresi.
Řešení:
Označení veličin: p1=0,1 M Pa 30 ºC
1= t
M Pa
2=1 p